Підсумок, якщо ми збільшуємо густину ρ = N/V при фіксованій температурі T, конденсація не буде відбуватися до тих пір, поки ρ = ρC. Для більшого ρ>ρC система стикається з фіксованою «стелею» ρC(T) на густині «нормальних» частинок, тому залишок повинен бути розміщений як бозе-конденсат густини ρ − ρC.

Конденсат Бозе-Ейнштейна (БЕК) — це стан речовини розріджений газ бозонів, охолоджений до температур, дуже близьких до абсолютного нуля (тобто дуже близько до 0 K або ? 273,14 °C). За таких умов велика частка бозонів займає найнижчий квантовий стан, у якому стають очевидними макроскопічні квантові явища.

рівняння (29) називається функцією розподілу Бозе–Ейнштейна або скорочено функцією розподілу Бозе. Часто це записують як функцію енергії: n(ε) = 1 eβ(ε−µ) − 1 (30) n(ε) також називається розподілом Бозе-Ейнштейна.

хімічний потенціал µ. Якщо N>Nc, система демонструє BEC. Для системи зі скінченним об’ємом V загальна кількість станів окремої частинки в енергетичному діапазоні kBT, виміряна від енергії основного стану ε0, є кінцевою, тому Nth (Tc,µ = ε0) залишається кінцевим значенням.

Ейнштейна в 1925 році, полягає в наступному: при T<Tc хімічний потенціал кожної частинки системи все ще дорівнює точно нулю, але певна кількість (N0 з N) з них знаходиться в основному стані (з ε≡p2/2m=0), утворюючи так званий конденсат Бозе-Ейнштейна, який зазвичай називають BEC.